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[主观题]

热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即已知势阱中存在一个束缚态（l=0)能级，其值为

热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即

热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即已知势阱中存在一个束缚态（l=0) 已知势阱中存在一个束缚态(l=0)能级，其值为

ε=-2.23MeV

(氘核结合能)．热中子动能约为热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即已知势阱中存在一个束缚态（l=0) ．势阱宽(核力力程)a≈2×10^-13cm，V。约25～30MeV．试证明散射只在s道(l=0)进行，总截面可以近似表示成

热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即已知势阱中存在一个束缚态（l=0)

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发布时间：2022-12-04

更多“热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即已知势阱中存在一个束缚态（l=0)能级，其值为”相关的问题

第1题

在作用势V（r)很弱的条件下，证明相移δl的Born近似公式（1) 并用来处理球方势阱（垒) （2) 的低能散射（

在作用势V(r)很弱的条件下，证明相移δ_l的Born近似公式

(1)

并用来处理球方势阱(垒)

(2)

的低能散射()问题．

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第2题

有一种简化的“一维氦原子”模型，原子核一电子以及电子-电子间的作用势均用δ势阱（垒)表示，总能量算符取为

有一种简化的“一维氦原子”模型，原子核一电子以及电子-电子间的作用势均用δ势阱(垒)表示，总能量算符取为

(1)

其中x₁、x₂表示电子1和2的坐标，Ze是原子核电荷．如采用自然单位，即距离以a₀/Z为单位(a₀是Bohr半径)，能量以Z²e²/a₀为单位，则H可以简化成

(2)

如视电子-电子作用势(上式中最后一项)为微扰，试求体系的能级(一级近似)，并和三维氦原子的微扰论结果比较．

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第3题

同上题，设质子自旋“向上”（指向z轴方向，即入射方向)，入射中子自旋指向（θ，φ)方向，求低能s波散射总截面．

同上题，设质子自旋“向上”(指向z轴方向，即入射方向)，入射中子自旋指向(θ，φ)方向，求低能s波散射总截面．

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第4题

对于电子一电子碰撞，设电子质量为m，电荷为e．假设电子能量较高但并不过高使得相互之间作用仍以Coulomb斥力为

主导．把Coulomb势看成是Yukawa势的长程檄限，采用Born近似，试求质心系中电子散射的微分截面公式．

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第5题

一个气原子处于某种离子点阵中，周围离子对氢原子中电子的作用势可以近似表示为（1) H'可以视为微扰

一个气原子处于某种离子点阵中，周围离子对氢原子中电子的作用势可以近似表示为

(1)

H'可以视为微扰．如氢原子的3d态波函数(正交归一的)取为

(2)

ψ₃=yzf(r)

ψ₄=zxf(r)

ψ₅=xyf(r)

设分析在H'作用下3d能级的分裂以及分裂后各能级的简并度．

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第6题

束缚在晶格中的原子核发生无反冲y辐射，是产生Mssbauer效应的必要条件．晶格中原子核所受作用势可以近似为谐

束缚在晶格中的原子核发生无反冲y辐射，是产生Mssbauer效应的必要条件．晶格中原子核所受作用势可以近似为谐振子势

M为原子核的质量，x为原子核质心的坐标，ω为振动频率．设开始时原子核的质心运动(谐振动)处于基态，t=0时，由于核内能级跃迁，沿x轴方向发射出一个光子，能量E_γ，动量E_γ/c．由于γ辐射是突然发生的，可以认为原子核的质心运动受到的唯一影响是动量本征值由p变成(p-E_γ/c)．求发射光子后原子核质心运动仍然留在基态的概率．例如，对于⁵⁷Fe核，E_γ=18keV，ω=10¹²Hz，求上述“无反冲辐射”(即没有能量传给原子)概率之值。

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第7题

空穴浓度为1016cm－3的p型硅，冷端温度为0℃，热端温度为50℃，设其为长声学波散射，试求温差电动势。

空穴浓度为10¹⁶cm^-3的p型硅，冷端温度为0℃，热端温度为50℃，设其为长声学波散射，试求温差电动势。

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第8题

行政行为即使被认为是违法的，在有权机关予以撤销或变更之前，行政相对人及其他人都不能以任何借口否认其存在，都姑且视其具有有效行政行为的效力，体现了行政行为的()。

A.拘束力

B.执行力

C.公定力

D.不可争力

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